渦街流量計(jì)的原理
    1．卡門渦街的產(chǎn)生與現(xiàn)象
    為說明卡門渦街的產(chǎn)生，我們來考慮粘性流體繞流圓柱體的活動(dòng)．當(dāng)流體速度很低時(shí)，流體在前駐點(diǎn)速度為零，來流沿圓柱左右兩側(cè)活動(dòng)，在圓柱體前半部門速度逐漸增大，壓力下降，后半部門速度下降，壓力升高，在后駐點(diǎn)速度又為零．這時(shí)的活動(dòng)與理想流體統(tǒng)流圓柱體相同，無旋渦產(chǎn)生，如圖3—7a所示．
    跟著來流速度增加，圓柱體后半部門的壓力梯度增大，引起流體附面層的分離，如圖3—7b所示．當(dāng)來流的雷諾數(shù)Re再增大，達(dá)到40左右時(shí)，因?yàn)閳A柱體后半部附面層中的流體微團(tuán)受到更大的阻滯，就在附面層的分離點(diǎn)S處產(chǎn)生一對旋轉(zhuǎn)方面相反的對稱旋渦．如圖3－7c所示．
在一定的留諾數(shù)Re范圍內(nèi)，不亂的卡門渦街的及旋渦脫落頻率與流體流速成正比．

圖3－7   圓柱繞渦街產(chǎn)生示意圖
2．卡門渦街的不亂前提
并非在任何前提下產(chǎn)生的渦街都是不亂的．馮?卡門在理論上已證實(shí)不亂的渦街前提是：渦街兩列旋渦之間的間隔為h，單列兩渦之間間隔為  ，若兩者之間關(guān)系知足
                          ＝1
              或                  h /  ＝0. 281                     （3－24）
時(shí)所產(chǎn)生的渦街是不亂的。
    3．渦街運(yùn)動(dòng)速度
為了導(dǎo)出旋渦脫落頻率與流速之間的關(guān)系，首先要得到渦街本身的運(yùn)動(dòng)速度  ．為便于討論，我們假定在旋渦發(fā)生體上游的來源是無旋、不亂的活動(dòng)，即其速度環(huán)量為零．從湯姆生定理可知，在旋渦發(fā)生體下游所產(chǎn)生的兩列對應(yīng)旋渦的速度環(huán)量  ，必定大小相等，方向相反，其合環(huán)量為零，因?yàn)閷?yīng)兩渦的旋向相反，速度環(huán)量大小相等，所以在整個(gè)渦群的相互作用下，渦街將以一個(gè)不亂的速度  向上游運(yùn)動(dòng)．從理論計(jì)算可得．  的表示式為
               ＝  tan h                                  （3-25）
對于不亂的渦街，將式（3－25）代入，有：
             =  tan h（0. 281  ）=                          （3-26）
4．流體流速與旋渦脫落頻率的關(guān)系
    從前面討論可知，當(dāng)流體以流速u活動(dòng)時(shí)，相對于旋渦發(fā)生體，渦街的實(shí)際向下游運(yùn)動(dòng)速度為u－ur．假如單列旋渦的產(chǎn)生頻率為每秒f個(gè)旋渦，那么，流速與頻率的關(guān)系為
                       u－ur = fl                        （3－27）
    將式（3－26）代入，可得到流速u與旋渦脫落頻率f之間的關(guān)系．但是，在實(shí)際上不可能測得速度環(huán)量  的數(shù)值，所以只能通過實(shí)驗(yàn)來確定來流速度u與渦街上行速度ur之間的關(guān)系，確定因注形旋渦發(fā)生體直徑d與渦街寬度h之間的關(guān)系，有：
h＝1. 3d                        （3－28）
ur＝0. 14u                       （3－29）
將式（3－24），（3－27），（3－28），（3－29）聯(lián)立，可得：
                  f＝  ＝  ＝         （3－29’）
                   0. 2u / d
也可將上式寫成：
                  St＝   0. 2                        （3－30）
St稱為斯特羅哈數(shù)．從實(shí)驗(yàn)可知，在雷諾數(shù)Re為3×l02－3×l05范圍內(nèi)，流體速度u與旋渦脫落頻率的關(guān)系是確定的．也就是說，對于圓柱形旋渦發(fā)生體，在這個(gè)范圍內(nèi)它的斯特羅哈數(shù)St是常數(shù)，并約即是0．2，與理論計(jì)算值吻合的很好．對于圓柱型式的旋渦發(fā)生體，其斯特羅哈數(shù)St也是常數(shù)，但有它自己的數(shù)值．圖3－8為圓往型旋渦發(fā)生體產(chǎn)生的渦街結(jié)構(gòu)．
根據(jù)以上分析，從流體力學(xué)的角度可以判斷渦街流量計(jì)丈量的上下限流量為：Re＝3×102－2×l05．當(dāng)雷諾數(shù)更大時(shí)，圓柱體附近的邊界層將變成紊流，不符合上述規(guī)律，并且將會是不不亂的．

圖3－8     渦街結(jié)構(gòu)示意圖
5．流體振動(dòng)原理
    當(dāng)渦街在旋渦發(fā)生體下游形成以后，仔細(xì)觀察其運(yùn)動(dòng)，可見它一面以速度u－ur平行于軸線運(yùn)動(dòng)，另外還在與軸線垂直方向上振動(dòng)．這說明流體在產(chǎn)生旋渦的同時(shí)還受到一個(gè)垂直方向上力的作用．下面討論這個(gè)垂直方向上力的產(chǎn)生原因及計(jì)算方法．
同前討論，假定來流是無旋的，根據(jù)湯姆生定律：沿封鎖活動(dòng)流線的環(huán)量不隨時(shí)間而改變．那么，當(dāng)在旋渦發(fā)生體右（或左）下方產(chǎn)生一個(gè)旋渦以后，必需在其它地方產(chǎn)生一個(gè)相反的環(huán)量，以使合環(huán)量為零．這個(gè)環(huán)量就是旋渦發(fā)生體附近的環(huán)流．根據(jù)茹科夫斯基的升力定理，因?yàn)檫@個(gè)環(huán)量的存在，會在旋渦發(fā)生體上產(chǎn)生一個(gè)升力，該升力垂直于來流方向．設(shè)作用在旋渦發(fā)生體每單位長度上的升力為L，有：
                 L＝  u                              （3－31）
式中    ――流體密度；
        u――來流速度；
――旋渦發(fā)生體的速度環(huán)量．
    從前面的討論中可以得到以下關(guān)系，
   ＝2   ur；ur=K1u；  ＝K2d ；
    將上述關(guān)系代入式（3—1），并令系數(shù)K＝2  K1K2，則有：
                    L＝K  du2                             （3－32）
    這就是作用在旋渦發(fā)生體上的升力．因?yàn)樾郎u在旋渦發(fā)生體兩側(cè)交替發(fā)生，且旋轉(zhuǎn)方向相反，故作用在發(fā)生體上的力亦是交替變化的．而流體則受到發(fā)生體的反作用力，產(chǎn)生垂直于鈾線方向的振動(dòng)，這就是流體振動(dòng)的原理．
    從上述分析可以知道：交替地作用在旋渦發(fā)生體上升力的頻率就是旋渦的脫落頻率．通過檢測該升力的變化頻率，就可以得到旋渦的脫落頻率，從而可得流體的流速值。
    6．流量公式
渦街流量計(jì)是一種速度式流量計(jì)，它測的是流體的流速u．為得到流量值，必需乘以暢通流暢截面積A．對于不同形式的旋渦發(fā)生器，它的暢通流暢截面積計(jì)算是不同的．以下僅舉圓柱形暢通流暢截面積A可表示為
                  A≈  （1－1. 25  ）                     （3－33）
由此可得流量公式為
                 qv＝Au＝   （1－1. 25  ）             （3－34）
從該式可知，流量qv與旋渦脫落頻率f在一定雷諾數(shù)范圍內(nèi)成線性關(guān)系。因此，也將這種流量計(jì)稱為線性流量計(jì)。